ФЭНДОМ


Правилами отбора в спектроскопии называют ограничения и запрет на переходы между уровнями квантомеханической системы с поглощением или излучение фотона, наложенные законами сохранения и симметрией.

Дипольные и мультипольные переходыПравить

Оптические переходы между уровнями квантовомеханической системы классифицируют по мультипольнистю: дипольные переходы, квадрупольные переходы, октупольные переходы и т.д. Обычно дипольные переходы по интенсивности следуют перед квадрупольными, квадрупольные перед октупольными - чем выше мультипольность, тем слабее квантовомеханическая система взаимодействует со светом. Но если матричный элемент дипольного перехода равен нулю, наблюдаются и переходы высшей мультипольности.

Матричный элемент дипольного перехода определяется как -\langle f|e\mathbf{r}|i\rangle, где |i\rangle волновая функция начального состояния системы, а |f\rangle - волновая функция конечного состояния системы в обозначениях кет и бра-векторов, e - заряд электрона, а  \mathbf{r} - радиус вектор.

Переходы между уровнями называются разрешенными переходами, если матричный элемент дипольного перехода отличный от нуля. В этом случае спектральные линии интенсивные. Переходы между уровнями називаются запрещенными переходами, если матричный элемент дипольного перехода равен нулю. Несмотря на название запрещенные переходы могут происходить за счет высших мультипольных или при наличии третьих тел. Их спектральное интенсивнивность меньше.

Гармонический осцилляторПравить

Разрешенные переходы гармонического осциллятора удовлетворяют правилу отбора:

 n_f = n_i\pm 1,

где n f и n i - квантовые числа конечного и начального состояния, соответственно. То есть, переходы могут происходить только между соседними состояниями. Учитывая то, что состояния гармонического осцилятора эквадистантны, это приводит к существованию в спектре излучения или поглощения единой линии.

Магнитное квантовое число Править

Для магнитного квантового числа

\Delta m =0,\,\pm 1 .

Свет, который испускается при переходе с  \ Delta m = 0 - Линейно поляризован. При переходах с \Delta m =\pm 1 испускается циркулярно поляризванный свет.

Квантовое число полного моментаПравить

Для квантового числа полного момента многоэлектронной системы

\Delta J = 0, \pm 1 .

Кроме того запрещены переходы между состояниями, в которых оба квантови числа полного момента равны нулю.

Орбитальное квантовое число Править

Для орбитального квантового числа

\Delta L=\pm 1 .

ЛитератураПравить

  • Білий М.У. . — Київ: Вища школа, 1973.




Эта страница использует содержимое раздела Википедии на русском языке. Оригинальная статья находится по адресу: Правила отбора. Список первоначальных авторов статьи можно посмотреть в истории правок. Эта статья так же, как и статья, размещённая в Википедии, доступна на условиях CC-BY-SA .


Обнаружено использование расширения AdBlock.


Викия — это свободный ресурс, который существует и развивается за счёт рекламы. Для блокирующих рекламу пользователей мы предоставляем модифицированную версию сайта.

Викия не будет доступна для последующих модификаций. Если вы желаете продолжать работать со страницей, то, пожалуйста, отключите расширение для блокировки рекламы.

Также на ФЭНДОМЕ

Случайная вики