Фэндом

Виртуальная лаборатория

Уравнение Вейля

204 619статей на
этой вики
Добавить новую страницу
Обсуждение0 Поделиться

Уравнение Вейля — уравнение движения для безмассовой двухкомпонентной (описываемой двухкомпонентным спинором) частицы со спином 1/2. Аналитический вид уравнения Вейля имеет следующий вид:

\frac{\delta\psi_+}{\delta x^0}+\sigma\nabla\psi_+ \equiv 0 (1),

\frac{\delta\psi_-}{\delta x^0}-\sigma\nabla\psi_- \equiv 0 (2)

Уравнения (1) и (2) получены Вейлем (Н. Weyl) в 1929 и носят его имя. Вейль предположил, что (1) либо (2) может быть уравнением для безмассовой частицы со спином 1/2. Гипотеза Вейля была вскоре подвергнута критике В. Паули (W. Pauli) на том основании, что уравнения (1) и (2) не инвариантны относительно пространственной инверсии («… эти волновые уравнения… не инвариантны относительно зеркального отображения (перемены правого на левое) и вследствие этого неприменимы к физическим объектам»[1]).

Об уравнениях Вейля вспомнили в 1957 году после экспериментального открытия несохранения четности в слабом взаимодействии. Лев Ландау, Ли Цзундао (Lee Tsung Dao) и Янг Чжаньнин (Yang Clien Ning) и Салам (A. Salam) предположили, что нейтрино описывается двухкомпонентным вейлевским спинором либо (теория двухкомпонентного нейтрино; см. Нейтрино). Ландау основывался на гипотезе CP-инвариантности и предположил, что нейтрино является вейлевской частицей, поскольку уравнения Вейля инвариантны относительно CP-преобразования. Эксперимент подтвердил теорию двухкомпонентного нейтрино.

Примечания Править

  1. В. Паули, «Общие принципы волновой механики», М.-Л.. 1947, с. 254.


Сравни Править

Обнаружено использование расширения AdBlock.


Викия — это свободный ресурс, который существует и развивается за счёт рекламы. Для блокирующих рекламу пользователей мы предоставляем модифицированную версию сайта.

Викия не будет доступна для последующих модификаций. Если вы желаете продолжать работать со страницей, то, пожалуйста, отключите расширение для блокировки рекламы.

Также на Фэндоме

Случайная вики